Page 179 - AllbertEstens

ĩủa hạt kia dựa trên sự bảo toàn xung lượng của hệ mà không

ĩần phải tiến hành một phép đo nào, điều trái với lý thuyết

.ượng tử theo cách giải thích của Bohr.

Một kiểu đơn giản của sơ đồ trên được nhiểu tác giả sử

dụng đã được Bohm đưa ra năm 1950 [19]. Trong sơ đồ kiểu

này, người ta xét giá trị đo các thành phần của spin theo hai

hưống Aị và A2 của hai hạt chuyển động theo những hưóng

ngược nhau. Các hạt được giả định là ỏ trong một trạng thái đơn

(singlet), khi đó các xác suất chỉ phụ thuộc góc (Alf À2). Theo lý

thuyết lượng tử, nếu góc này bằng 0 và nếu ta đo được Sx = +1/2

là thành phần spin của hạt 1 trên trục vuông góc với phương lan

truyền thì giá trị S2 — -1/2 là thành phần spin của hạt 2 trên

cùng trục đó sẽ thu được một cách chắc chắn mà không cần

phải tiến hành phép đo. Thật vậy, trong trường hợp này, hai giá

trị là tương quan hoàn toàn, chúng nhất thiết phải bằng nhau

và ngược chiều. Như vậy một phép đo đốỉ với hạt 1 sẽ cho ta một

yếu tố thực tại của hạt 2 mà không phải đo nó. Mà lý thuyết

lượng tử (như Bohr giải thích) thì không cho phép ta nói một

điểu gì về một hệ chừng nào mà ta chưa đo nó. Sự trái ngược

này là chứng cớ về sự không đẩy đủ của cơ học lượng tử trong

việc mô tả thực tại. Kết luận này, tuy không được các tác giả của

nghịch lý nêu rõ, có nghĩa là phải có chỗ cho những tham sô' nào đó

còn chưa biết cần được xét đến để có một sự mô tả đầy đủ vê thê giói

nguyên tử - các tham số ẩn.

Trả lời các tác giả EPR, trong một bài báo công bô' vài

tháng sau đó trên tạp chí "Physical Review" (tập 48 năm 1935

trang 696), Bohr đã nhấn mạnh rằng đo cần phải được hiểu là

bao gồm cả hệ vi mô cũng như toàn bộ thiết bị đo.

Ta hãy đọc một số’ đoạn trong bài báo này mà Bohr đã

177